ELECTRICIDAD Y MAGNETISMO Teor A Del CAPITULO 2

Capítulo 2

POTENCIAL ELÉCTRICO
2.1 POTENCIAL ELÉCTRICO
El potencial eléctrico es una cantidad escalar que se utiliza para expresar cuantitativamente la
medición de los efectos del campo eléctrico enun punto de dicho campo. Dado que el
potencial eléctrico es una cantidad escalar, entonces lleva el mismo signo de la carga que
genera el campo eléctrico.

2.2 DIFERENCIA DE POTENCIAL
La diferenciade potencial “ dV ” se define como la variación de energía potencial por unidad
de carga.
Es decir:

dV 



dU
  E d 
q0

Para un desplazamiento finito desde el punto A al punto B, la diferenciade potencial viene
dado por

VB  V A 




B
U
  E  d  ; donde : d  d r
A
 q0

Donde:

VB = Potencial eléctrico en el punto B ;

V A = Potencial eléctrico en el punto A

U = Variaciónde energía potencial

 q0 = Unidad de carga (o carga de prueba)

;

2.3 POTENCIAL ELÉCTRICO EN UN PUNTO
Si consideramos que el punto A es un punto de referencia donde el potencial eléctrico es nulo
(VA  0 ), entonces la ecuación anterior queda de la siguiente forma:

VB 




B
U
  E  d  ; donde : d  d r
A
 q0

Donde:

VB = potencial eléctrico en el punto B

;

U = Variación deenergía potencial

 q0 = unidad de carga (o carga de prueba)
ELECTRICIDAD Y MAGNETISMO – JORGE MONTAÑO PISFIL

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* Se consideran como puntos de referencia el infinito y tierra, por lo tanto:

V(Tierra)  0

;

V  0

2.4 POTENCIAL ELÉCTRICO DEBIDO A UNA CARGA PUNTUAL
Sea la carga puntual  q mostrada en la figura. El potencial eléctrico debido a esta carga, en


la posición r , viene dado por:z

q





r  r'

P



r'

V



r

q




4 0 r  r´

y

O

x

2.5

POTENCIAL

ELÉCTRICO

DEBIDO

A

DISTRIBUCIONES

DISCRETAS DE CARGA
Si tenemos las cargas puntuales + q1 , + q2 , q3 , . .. , - qn , tal como se muestran en la figura,
cada una de ellas crea un potencial eléctrico en el punto A. El potencial eléctrico resultante
( VR ) en el punto “A” se halla aplicando el principio...